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颗粒的直径为D单位，颜料分子的有效直径为d。每个颜料分子在颗粒表面上所占的面积为d2，每个颜料分子在颗粒内占有的体积为d3，则表面分子对总分子(包括内部和外部)用机械能等将颜料颗粒均匀地分散于连结料中，并使之在连结料中形成均匀而稳定的分散体，似乎是个很简单的事情，但实际上并不如此，它牵涉到许多理论性的问题。应当说分散理论是比较复杂的，至今，仍有许多非常复杂的物理关系没有被完全搞清楚，这里我们只能概念性地来讨论一下有关分散理论方面的一些情况。表面张力如果我们将脱脂棉放于水中，则脱脂棉极易被水所浸湿，而非脱脂棉就比较难被水浸湿，如果将脱脂棉换成油布，则它就根本不能被水所浸湿。这些情况就是所谓“润湿"的粗浅概念。可以看出：润湿一般有三种情况，即：1．液体铺展在固体上，排除了固体上所有被吸附的物质(例如气体等)，这就叫完全润湿，2．液体部分地被铺展于固体上，并以一定的接触角与固体相接触，这叫不完全润湿或叫部分润湿，3．液体在固体上没有铺开而保持着一定的珠状体，这就叫不润湿。
浸渍。当将立方体放入液体中与液面相平(但不超过液面)时，就会发生另一个能量的变化(浸渍)，此现象是在这个立方体未浸入液体中以前，它有四个面的能量(4σs)。浸入液体中以后，这些能量就失掉了，但生成的表面能则与立方体侧面四个新生成的液—固界面(4σs1)相似。故铺展。后一个过程就是将立方体的顶面也浸入于液体中，这就是铺展。在这个过程中，立方体的顶面被两个新的表面积所替代，即一个液体表面和一个液—固界面。与铺展有关的能量消耗为：虽然这里用一个一厘米3的立方体来说明分散过程中的各个阶段，但它适用于所有的固体分散在液体(包括颜料分散在连结料)中的情况。将液体接触角导入各种功的方程式上面提到的各种功的方程式虽然是比较真实的，但却不太切合实际，因为固体表面以及固—液界面的表面张力是不太容易测得的。所以式（5）仅仅是提出了一个破解的方法。因而，在以上有关功的所有方程式中可以看出，在上列四个方程式中，功的消耗可表现为两个可测定的量，即液体的表面张力以及液体和固体表面形成的接触角。通过对这两个量的分析，就可计算出一个颜料分散体的分散难易程度。如在分散过程中的任何一个阶段所需要的功是负数，则这个阶段的过程就会自然发生(因为已经储存在表面中的能量就足以使这个过程发生了)。反之，如果需要的功是正数，则就需要外力的帮助了。如果需要的功是零，则说明在开始和后的过程之间是平衡的，过程需要的能量也小。
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